For pt.I see ibid., vol.33, no.7, p.795-807 (1991). This paper is devoted to the problem of anomalous transport across a magnetic field that includes a small stochastic component delta B. The perturbation is assumed to be so strongly stretched along the background magnetic field B0 that the parameter R is large: R identical to b0L0/ delta >>1 (here b0 identical to delta Bperpendicular to /B0<<1, and L0 is the longitudinal and delta the transverse correlation length of the magnetic perturbation). This strong turbulence limit, which is opposite to the quasi-linear one (R<<1), has certain notable features. The principal result is that the main transport is concentrated in very thin regions, being fractal sets with the dimension df, which can range in value from 2 to 2.75, depending on the spectrum of the magnetic perturbation. These regions consist of a small fraction of magnetic lines that percolate, that is, walk from the nonperturbed magnetic flux surfaces to a distance large compared to the transverse correlation length delta . Due to such a strong inhomogeneity of the transport distribution, as well as the long correlations, the standard transport averaging techniques fail, and one should make use of the percolation theory methods. Thus the strong turbulence regime is referred to here as the percolation limit. In comparison with the quasi-linear limit, the percolation limit has several additional intermediate regimes and the expressions for the effective heat conductivity chi eff include the critical exponents of 2-D percolation theory. The estimates of chi eff are obtained both in the collisional and collisionless limits, including the case of nonstationary magnetic perturbations.
第1部については、同誌第33巻第7号、795-807頁（1991年）を参照のこと。本論文は、小さな確率的成分δBを含む磁場を横切る異常輸送の問題を扱う。この摂動は、背景磁場B0に沿って強く引き伸ばされていると仮定され、その結果、パラメータRは大きくなる：R ≡ b0L0/δB >> 1（ここでb0 ≡ δB⊥/B0 << 1、L0は摂動の縦方向相関長、δBは横方向相関長である）。この強乱流極限は、準線形極限（R << 1）とは対照的であり、いくつかの顕著な特徴を持つ。主要な結果として、輸送は非常に薄い領域に集中し、それらは次元dfを持つフラクタル集合であり、dfは磁場摂動のスペクトルに依存して2から2.75の範囲の値を取り得る。これらの領域は、磁力線のごく一部から構成され、それらの磁力線はパーコレーションを起こす、すなわち、非摂動磁束面から横方向相関長δBに比べて大きな距離まで移動する。このような輸送分布の強い不均一性と長い相関のため、標準的な平均化手法は適用できず、パーコレーション理論の手法を用いる必要がある。したがって、この強乱流領域はここではパーコレーション極限と呼ばれる。準線形極限と比較して、パーコレーション極限にはいくつかの中間的なレジームが追加され、有効熱伝導率χeffの表式には2次元パーコレーション理論の臨界指数が含まれる。χeffの評価は、衝突ありおよび衝突なしの極限の両方において、非定常磁場摂動の場合も含めて行われる。