Bifurcated magnetohydrodynamic (MHD) tokamak equilibrium states with axisymmetric or helical core structure are computed. When a peaked pressure profile is chosen, the helical core structures appear like the snakes that are observed in the JET tokamak. They also have the allure of saturated ideal internal kinks. The existence of a magnetic island is not a requisite condition. Novel equilibrium states that can model the snake are obtained for a JET configuration when the q-profile has weak reversed magnetic shear with minimum q values in the range 0.94 to 1.03. At the lower end of this qmin range, the equilibrium snake structure lies radially well inside the domain for which qmin ⩽ 1. Free boundary equilibria computed for the TCV tokamak develop helical cores when βN exceeds 0.3 and have a significant axis excursion for βN ⩾ 0.4. At fixed ⟨β⟩ = 1.6%, the distortion of the magnetic axis is large in the range 0.95 ⩽ qmin ⩽ 1.01. The plasma–vacuum interface is not significantly altered by the internal helical deformations.
分岐した磁気流体力学（MHD）トカマク平衡状態が、軸対称またはヘリカルなコア構造を持つものとして計算される。ピーク化された圧力分布を選ぶと、ヘリカルなコア構造はJETトカマクで観測されるスネークのように現れる。それらはまた、飽和した理想内部キンクの特徴も有する。磁気島の存在は必要条件ではない。スネークをモデル化できる新規な平衡状態が、q分布が弱い逆転磁気シアを持ち、最小q値が0.94から1.03の範囲にあるJET配位に対して得られる。このqmin範囲の下限では、平衡スネーク構造はqmin ≤ 1となる領域の径方向内側に位置する。TCVトカマクに対して計算された自由境界平衡は、βNが0.3を超えるとヘリカルコアを発達させ、βN ≥ 0.4で有意な軸変位を示す。⟨β⟩ = 1.6%に固定した場合、磁気軸の変位は0.95 ≤ qmin ≤ 1.01の範囲で大きい。プラズマ・真空界面は、内部のヘリカル変形によって有意に変化することはない。