Perpendicular velocity, v⊥, measurements have been obtained in JET experiments designed to investigate the underlying mechanisms influencing the L–H power threshold. L–H transitions were induced by using both NBI and ICRH in deuterium and helium plasmas. The v⊥ profile in the low density branch of the L–H transition has a modest or even no well and a marked peak near the separatrix in NBI heated discharges for both D and He plasmas, with a sharper SOL peak for He plasmas. As the line-averaged density increases, the SOL v⊥ peak decreases, in agreement with the modifications in the electron temperature profile at the divertor target, while the v⊥ well becomes deeper. Nevertheless, even in the high density branch, a shallow v⊥ well is found at the L–H transition, v⊥ ∼ 1–2 km s−1, which is lower by a factor of about two than the contribution from the diamagnetic term. No evidence for the existence of a critical value in v⊥ is found at JET, particularly for helium plasmas. This may be explained by the existence of an edge toroidal flow relevant mainly at low density where the power threshold is high. In addition, no significant change in the edge v⊥ is measured preceding the L–H transition.
JET実験において、L–Hパワー閾値に影響を与える根本的なメカニズムを調査するために設計された実験で、垂直速度v⊥の測定が得られた。L–H遷移は、重水素およびヘリウムプラズマにおいてNBIとICRHの両方を用いて誘起された。L–H遷移の低密度領域におけるv⊥プロファイルは、DおよびHeプラズマの両方においてNBI加熱放電で、セパラトリックス近傍に緩やかまたは全くない井戸構造と顕著なピークを持ち、HeプラズマではSOLピークがより鋭くなる。線平均密度が増加するにつれて、SOLのv⊥ピークは減少し、ダイバータターゲットにおける電子温度プロファイルの変化と一致する一方、v⊥の井戸構造はより深くなる。それでもなお、高密度領域においても、L–H遷移時には浅いv⊥の井戸構造が見られ、v⊥ ∼ 1–2 km s⁻¹であり、これは反磁性項からの寄与よりも約2倍低い。JET、特にヘリウムプラズマにおいて、v⊥の臨界値の存在を示す証拠は見つかっていない。これは、主にパワー閾値が高い低密度領域で関連するエッジトロイダル流の存在によって説明される可能性がある。さらに、L–H遷移に先行してエッジのv⊥に有意な変化は測定されなかった。