A comparison of the L–H power threshold (Pthr) in JET with all carbon, JET-C, and beryllium/tungsten wall (the ITER-like choice), JET-ILW, has been carried out in experiments with slow input power ramps and matched plasma shapes, divertor configuration and IP/BT pairs. The low density dependence of the L–H power threshold, namely an increase below a minimum density ne,min, which was first observed in JET with the MkII-GB divertor and C wall and subsequently not observed with the current MkII-HD geometry, is observed again with JET-ILW. At plasma densities above ne,min, Pthr is reduced by ∼30%, and by ∼40% when the radiation from the bulk plasma is subtracted (Psep), with JET-ILW compared to JET-C. At the L–H transition the electron temperature at the edge, where the pedestal later develops, is also lower with JET-ILW, for a given edge density. With JET-ILW the minimum density is found to increase roughly linearly with magnetic field, , while the power threshold at the minimum density scales as . The H-mode power threshold in JET-ILW is found to be sensitive both to variations in main plasma shape (Psep decreases with increasing lower triangularity and increases with upper triangularity) and in divertor configuration. When the data are recast in terms of Psep and Zeff or subdivertor neutral pressure a linear correlation is found, pointing to a possible role of Zeff and/or subdivertor neutral pressure in the L–H transition physics. Depending on the chosen divertor configuration, Pthr can be up to a factor of two lower than the ITPA scaling law for densities above ne,min. A shallow edge radial electric field well is observed at the L–H transition. The edge impurity ion poloidal velocity remains low, close to its L-mode values, ⩽5 km s−1 ± 2–3 km s−1, at the L–H transition and throughout the H-mode phase, with no measureable increase within the experimental uncertainties. The edge toroidal rotation profile does not contribute to the depth of the negative Er well and thus may not be correlated with the formation of the edge transport barrier in JET.
JETにおけるL-H電力閾値(Pthr)の、全炭素壁(JET-C)とベリリウム/タングステン壁(ITER選択案、JET-ILW)との比較を、緩やかな入力電力ランプと整合したプラズマ形状、ダイバータ配位、およびIP/BT対を用いた実験で実施した。低密度領域におけるL-H閾値の密度依存性、すなわち最小密度ne,min以下での増加は、MkII-GBダイバータとC壁を備えたJETで初めて観測され、その後、現在のMkII-HD形状では観測されなかったが、JET-ILWで再び観測された。ne,min以上のプラズマ密度では、PthrはJET-Cと比較してJET-ILWで約30%低減し、バルクプラズマからの放射を差し引いた場合(Psep)は約40%低減する。L-H遷移時における端部電子温度は、所定の端部密度に対してJET-ILWでより低く、ペデスタルが後に発達する領域でも同様である。JET-ILWでは、最小密度は磁場にほぼ線形に比例して増加することが見出され、最小密度における電力閾値は のようにスケーリングする。JET-ILWにおけるHモード電力閾値は、主プラズマ形状の変化(Psepは下側三角形度の増加とともに減少し、上側三角形度の増加とともに増加する)およびダイバータ配位の変化の両方に敏感であることが見出された。データをPsepとZeffまたはダイバータ下流中性粒子圧の観点で再整理すると線形相関が見出され、L-H遷移物理におけるZeffおよび/またはダイバータ下流中性粒子圧の関与の可能性が示唆される。選択したダイバータ配位に応じて、Pthrはne,min以上の密度においてITPAスケーリング則よりも最大2倍低くなり得る。L-H遷移時には浅い端部径方向電場井戸が観測される。端部不純物イオンのポロイダル速度は、L-H遷移時およびHモード相全体を通じて、Lモード時の値に近い低い値(≤5 km s−1 ± 2–3 km s−1)に留まり、実験誤差範囲内で測定可能な増加は見られない。端部トロイダル回転分布は負のEr井戸の深さに寄与せず、したがってJETにおける端部輸送障壁の形成と相関しない可能性がある。