An asymmetric parallel return flow, which modifies the parallel component of the flow, is expected to meet the zero divergence of the flow on a flux surface based on the common neoclassical theory for torus plasma. The full flow structure is measured by charge exchange spectroscopy on the Large Helical Device. Inboard/outboard asymmetry of the parallel flow is observed according to the full flow profile measurement. Flow asymmetry is considered to be induced by the Pfirsch–Schlüter flow closely associated with the radial electric field. A linear relationship between the integrated flow asymmetry and the electric potential difference is obtained in different magnetic fields and configurations. A model based upon the incompressibility of the flow is applied to acquire a geometric factor hB, which only connects to the magnetic configuration from the experiment. The asymmetric component of the parallel flow measured is compared with the asymmetric component of parallel flow calculated in the incompressibility conditions of flow on the magnetic flux surface. The measured asymmetric flow is consistent with the calculation in plasma with a small toroidal torque input in the inward shifted configuration. However, the measured asymmetric flow is significantly smaller than that calculated for plasma with a large toroidal torque or in the outward shifted configuration. One possible explanation for this variation could be radial transport due to anomalous perpendicular viscosity as well as strongly poloidally asymmetric radial flow.
非対称な平行流は、トーラスプラズマに関する一般的な新古典理論に基づき、磁気面上の流れの発散がゼロとなることが期待される。完全な流れ構造は、大型ヘリカル装置における荷電交換分光法によって測定される。完全な流れの測定によれば、平行流の内外非対称性が観測される。流れの非対称性は、径方向電場と密接に関連するフィルシュ・シュリューター流によって誘起されると考えられる。流れの非対称性の積分値と電位差との間には線形関係が、異なる磁場配位において得られる。実験から得られた幾何学的因子hBは、流れの非圧縮性に基づくモデルを適用することによって導出される。測定された平行流の非対称成分は、磁気面上の流れの非圧縮性条件のもとで計算された平行流の非対称成分と比較される。測定された非対称流は、内向きシフト配位においてトルク入力が小さいプラズマでは計算結果と一致する。しかしながら、測定された非対称流は、トルク入力が大きい場合や外向きシフト配位におけるプラズマの計算結果よりも有意に小さい。この差異の考えられる説明の一つとして、異常粘性による径方向輸送や、ポロイダル方向に強く非対称な径方向流の存在が挙げられる。