Infrared thermography of the first wall in DIII-D is used to show the toroidal peaking of plasma radiation during mitigated disruptions with shattered pellet injection (SPI) and with massive gas injection (MGI). During MGI, the radiation peak location is shown to be due to the n = 1 magnetohydrodynamic (MHD) activity and continuously variable in toroidal phase based on externally applied error fields, consistent with previous experimental results. Furthermore, the measured toroidal peaking factor (TPF) is in agreement with the previous estimates based on radiometry, with a total TPF of when integrated over the entire duration of the disruption, and a value of during the thermal quench (TQ). For SPI, the location of the radiation peak is found to be determined predominantly by the particle source location, and thus can be varied on DIII-D by injecting from either of two toroidally separated injectors. 3D non-linear MHD simulations with the NIMROD code support this picture. The localized SPI particle source leads to higher peaking than for MGI, with a total TPF of over the full disruption and a TQ TPF of 1.9 +0.5/−0.3, a value also consistent with the NIMROD simulations. This TQ value is close to or potentially exceeding the allowable limit for the previously planned Be first wall in ITER, pointing to the importance of radiation asymmetries depending on the choice of first wall material.
DIII-Dにおける第一壁の赤外線サーモグラフィを用いて、破砕ペレット入射（SPI）および大規模ガス入射（MGI）による緩和されたディスラプション中のプラズマ放射のトロイダル方向のピーキングを明らかにした。MGI時には、放射ピーク位置がn=1の磁気流体力学（MHD）活動に起因し、外部印加誤差磁場に基づいてトロイダル位相が連続的に変化することが示された。これは従来の実験結果と一致する。さらに、測定されたトロイダルピーキング係数（TPF）は、放射測定に基づく従来の推定値と一致し、ディスラプション全体で積分した場合の総TPFは[値]、熱クエンチ（TQ）中の値は[値]であった。SPIの場合、放射ピーク位置は主に粒子源位置によって決定され、DIII-Dではトロイダル方向に分離された2つの入射器のいずれかから入射することで変化させることができる。NIMRODコードを用いた3次元非線形MHDシミュレーションはこの描像を支持する。局在化したSPI粒子源はMGIよりも高いピーキングをもたらし、ディスラプション全体での総TPFは[値]、TQ中のTPFは1.9 +0.5/−0.3であり、これもNIMRODシミュレーションと一致する。このTQ値は、以前計画されていたITERのベリリウム第一壁に対する許容限界に近いか、またはそれを超える可能性があり、第一壁材料の選択に応じた放射非対称性の重要性が指摘される。