Results from an extensive database analysis of JET density profiles in stationary conditions show that the density peaking factor ne0/⟨ne⟩ in JET H modes increases from near 1.2 at high collisionality to around 1.5 as the plasma collisionality decreases towards the values expected for ITER. This result confirms an earlier observation on AUG. The density peaking behaviour of L modes is remarkably different from that of H modes, scaling with overall plasma shear as (ne0/⟨ne⟩ ∼ 1.5li), independently of collisionality. H-mode density profiles show no shear dependence, except at the lowest collisionalities. No evidence for LTe, LTi, ρ* or β dependences has been obtained. Carbon impurity density profiles from charge exchange spectroscopy are always less peaked than electron density profiles and usually flat in H modes. The peaking of the electron density profiles, together with the flatness of the impurity density profiles, are favourable for fusion performance if they can be extrapolated to ignited conditions.
JETの定常状態における密度分布の広範なデータベース解析の結果は、JETのHモードにおける密度ピーキング因子ne0/⟨ne⟩が、高衝突度で約1.2から、ITERで予想される値へとプラズマ衝突度が低下するにつれて約1.5まで増加することを示している。この結果は、AUGにおける以前の観測を裏付けるものである。Lモードの密度ピーキング挙動はHモードのそれとは著しく異なり、衝突度とは無関係に、全体的なプラズマシアとともにne0/⟨ne⟩ ∼ 1.5liとしてスケーリングする。Hモードの密度分布は、最も低い衝突度を除いて、シア依存性を示さない。LTe、LTi、ρ*、βへの依存性の証拠は得られていない。荷電交換分光法による炭素不純物密度分布は、常に電子密度分布よりもピーキングが小さく、Hモードでは通常平坦である。電子密度分布のピーキングは、不純物密度分布の平坦性とともに、点火条件に外挿できるならば、核融合性能にとって有利である。